effetti termomagnetici. Schema, descrizione

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effetti termomagnetici. Enciclopedia dell'elettronica radio e dell'ingegneria elettrica

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Effetto Ettingshausen

Fu scoperto dal fisico austriaco A. Ettingshausen nel 1886. La sua essenza sta nell'apparire in un conduttore solido, attraverso il quale passa una corrente con densità J e che risente di un campo magnetico di intensità H (perpendicolare alla direzione della corrente), un gradiente di temperatura ∆T / ∆x, che agisce nella direzione perpendicolare sia alla direzione della corrente che alla direzione del campo magnetico:

∆Т/∆x = Рμ0HJ,

dove P è il coefficiente di Ettingshausen, µ0 è la permeabilità magnetica iniziale del metallo.

Effetto Rigi-Leduc

Fu scoperto nel 1887 dal fisico italiano A.Righi e dal fisico francese S.Ledyuk. In un conduttore solido, in cui si crea un gradiente di temperatura ∆T / ∆x in una certa direzione e ad esso viene applicato perpendicolarmente un campo magnetico di intensità H, appare un gradiente di temperatura secondario ∆T / ∆y nella direzione perpendicolare a e ∆T / ∆x e la direzione del campo magnetico:

∆Т/∆y = Sμ0H(∆Т/∆x),

dove S è il coefficiente di Righi-Leduc, µ0 è la permeabilità magnetica iniziale del metallo.

Effetto Nernst-Ettingshausen

Fu scoperto nel 1886 dal fisico tedesco W. Nernst e dal fisico austriaco A. Ettingshausen. In un conduttore solido, in cui si crea un gradiente di temperatura ∆T / ∆x in una certa direzione e ad esso viene applicato un campo magnetico di intensità H perpendicolare, una tensione elettrica E appare in due direzioni: parallela al gradiente di temperatura e perpendicolare al gradiente di temperatura (ma in entrambi i casi perpendicolare al campo magnetico):

Å = Qµ0H(∆Т/∆x),

dove Q è il coefficiente di Nernst-Ettingshausen.

I coefficienti P, S, Q sono indicati nella tabella sottostante per vari metalli.

Effetti termomagnetici

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