Circuitazione degli alimentatori switching. Enciclopedia dell'elettronica radio e dell'ingegneria elettrica

Enciclopedia della radioelettronica e dell'elettrotecnica / Alimentatori

 Commenti sull'articolo

Gli alimentatori a commutazione (UPS) sono sempre più utilizzati nelle apparecchiature domestiche e industriali. I moderni circuiti UPS sono così avanzati da essere uguali agli alimentatori lineari in termini di numero di elementi e per molti aspetti superano gli alimentatori lineari.

Il funzionamento dell'UPS in reti dove la tensione alternata di 220 V ha (in sovraccarico o squilibrio di fase) una diffusione dei parametri da 160 a 280 V offre un enorme vantaggio rispetto agli alimentatori lineari. Inoltre, l'alta efficienza può ridurre significativamente il consumo di energia dalla rete (che è importante per le famiglie a basso reddito).

Gli alimentatori a commutazione sono suddivisi in convertitori di tensione a ciclo singolo (OPN) e push-pull. A loro volta, i convertitori a ciclo singolo sono divisi in PN con connessione a diodo inverso (OPNO) (flyback) Fig. 1, a e con connessione diretta del diodo OPNP (avanti) Fig. 1, b.

I push-pull sono divisi in PN con un circuito di commutazione a mezzo ponte (Fig. 2, a) e con un circuito di commutazione a ponte (Fig. 2, b).

Secondo l'analisi effettuata in [1], il campo di applicazione del FV dipende dalla potenza del carico (Fig. 3), mentre gli schemi di accensione del FV sono diversi. Nelle apparecchiature domestiche importate, è possibile trovare molto spesso un circuito PN flyback, poiché ha un numero molto ridotto di elementi. Ma per il normale funzionamento di questo circuito sono necessari elementi di alta qualità che non sono disponibili in una vasta gamma sul mercato dei componenti elettronici in Ucraina. Il funzionamento di componenti radio di bassa qualità influisce notevolmente su molti indicatori UPS.

Consideriamo il funzionamento di un convertitore di tensione single-ended con una connessione a diodo inverso. Sono spesso chiamati flyback a causa del trasferimento di energia al carico nel momento in cui la chiave del transistor viene spenta. La Figura 4 mostra un diagramma semplificato di una moderna PN flyback.

Periodo t0 - t1. Non appena viene applicata la tensione di alimentazione + Ep, una corrente scorre attraverso Rogr, RD1, RD2, mentre C3 viene caricata con corrente attraverso Rogr, Rd1, C3, la giunzione B-E del transistor VTk (Fig. 5, a). Il transistor VTk apre gradualmente t0 t1 (Fig. 5, b), sorge una corrente di collettore IKVT (Fig. 5, c), che scorre lungo il percorso: + En, Rogr, w1, la transizione E-B del transistor VTk - terra. Sull'avvolgimento w2, viene indotto un EMF della stessa polarità della tensione applicata a w1, secondo la legge dell'autoinduzione (l'inizio del punto sugli avvolgimenti). L'emf di autoinduttanza viene applicata con un plus tramite VD1, Rb alla giunzione B-E VTk, il transistor si sblocca ancora di più.

Si noti che non scorre corrente nel circuito di carico. La corrente del circuito del collettore VTk aumenta finché il transistor non si satura, mentre la corrente dell'induttore in w1 aumenta da zero a ILmax, e mentre la corrente del collettore cambia e cresce, il nucleo dell'induttore L viene magnetizzato.La figura 6 mostra un ciclo di isteresi. Poiché l'intensità del campo magnetico è direttamente proporzionale alla corrente che scorre nell'avvolgimento w1, Iw1 \u6d Hl / w, dove H è l'intensità del campo magnetico; l è la lunghezza del percorso della linea magnetica; w è il numero di spire, quindi anche l'intensità del campo magnetico nel nucleo dell'induttore aumenterà gradualmente da zero a HIm (Fig. 1, curva XNUMX).

Periodo t1 - t2. Al momento della saturazione del transistor VTk (si noti che questo momento non coincide con il momento della saturazione del nucleo a causa delle caratteristiche progettuali del circuito), la corrente di collettore del transistor VTk raggiunge il suo valore massimo (tutti i principali sono coinvolti portatori della giunzione n-p-n) e non cambia. In w1, anche la corrente dell'induttore non cambia, il che significa che in w2 non viene più indotta EMF di autoinduzione. In questo caso, VTk è bloccato. Il nucleo dell'induttore L inizia a smagnetizzare, l'energia del nucleo viene trasferita al carico, poiché l'EMF di autoinduzione inverte la polarità in w3. In questo caso, una corrente appare in w3 attraverso VD2 e Rn, Cf. Poiché l'EMF ha cambiato segno, nessuna corrente scorre in w2 e VTk alla fine si chiude. C3 è già carico e VTk non può aprirsi. La corrente di smagnetizzazione Im diminuisce gradualmente t1 t2 (Fig. 5d). Anche l'intensità del campo magnetico diminuisce gradualmente dal punto A al punto Br (Fig. 6, curva 2).

Il condensatore SF2 si carica rapidamente e la corrente di carico scorre attraverso Rn. Non appena l'intensità di campo è scesa a zero, la corrente in w3 si interrompe, il nucleo ha un valore residuo dell'induzione del campo magnetico Br, quindi il nucleo non è completamente smagnetizzato (per una smagnetizzazione completa è necessario applicare una forza coercitiva, -Nc Nei circuiti push-pull a ponte o semiponte, il nucleo viene smagnetizzato e rimagnetizzato braccio opposto del circuito.Questa caratteristica è molto importante nel calcolo dell'induttore, poiché Bm (il valore di ampiezza dell'induzione nelle formule) sarà essere il 60-80% in meno (a seconda della qualità del nucleo) del valore tabulare.

Periodo t2 - t3. Non appena il nucleo dell'induttore viene smagnetizzato al valore residuo Br, mentre l'intensità del campo magnetico non cambia ed è uguale a zero, la corrente in w3 smette di fluire e l'EMF in w2 cambia segno al contrario, VTk inizia ad aprirsi con la corrente di base, di conseguenza, la corrente di collettore VTk aumenta, aumentando l'EMF su w2 aumentando la corrente attraverso w1.

Il transistor VTk si apre alla saturazione (Fig. 5c), il nucleo è magnetizzato (Fig. 6, curva 3), nel punto A per HIm corrisponderà il valore di induzione BS. Nei calcoli, invece di Bm, viene utilizzata la differenza ∆B = Bs - Br, cioè il convertitore opera su un circuito di isteresi privato. Pertanto, nei convertitori di tensione single-ended, vengono utilizzate ferriti con un minimo Br e un massimo Bs (anello di isteresi stretto). Un loop simile esiste nelle ferriti ad alta frequenza, quindi molte aziende straniere creano convertitori con una frequenza di conversione da 0,1 a 1 MHz. Il funzionamento del convertitore a tale frequenza richiede l'uso di elementi RF (potenza) di alta qualità.

È importante notare che la durata dello stato aperto VTk è determinata dall'ampiezza della corrente di collettore Ikmax, dall'induttanza L e dalla tensione di alimentazione Ep e non dipende dal carico in uscita. La durata dello stato chiuso dipende direttamente dal carico. Pertanto, ci sono tre modalità di funzionamento della PN.

1a modalità di corrente intermittente

La resistenza di carico è piccola (quasi un cortocircuito e il condensatore SF2 non ha il tempo di caricarsi, mentre su Rn si osserveranno ondulazione di tensione e corrente.

2a modalità corrente continua

Sf accumulerà abbastanza energia in modo che la corrente nel carico scorra senza increspature e la tensione sia costante.

3a modalità solo per OP

MA - modalità inattiva. Il carico è insignificante o completamente disconnesso, la durata dello stato chiuso del transistor aumenta (a causa della lenta diminuzione della corrente di smagnetizzazione), ma poiché l'energia immagazzinata nel campo magnetico del trasformatore non cambia, la tensione sul l'avvolgimento secondario, e quindi sul carico, aumenta all'infinito. Questa modalità è la più pericolosa, poiché l'SF2 può esplodere per sovratensione. Pertanto, in nessun caso i convertitori di tensione flyback devono essere utilizzati in modalità a freddo. (ad eccezione di sistemi laser, flash fotografici, dispositivi medici di memorizzazione ad alta tensione).

Nuclei di strozzatura flyback PN. I nuclei sono costituiti principalmente da ferriti. Le ferriti sono una miscela sinterizzata di ossido ferrico con ossidi di uno o più metalli bivalenti [2]. Le ferriti sono molto dure, fragili e simili nelle proprietà meccaniche alla ceramica (per lo più di colore grigio scuro o nero).

La densità delle ferriti è molto inferiore alla densità dei materiali magnetici metallici ed è di 4,5-4,9 g/cm3. Le ferriti sono ben macinate e lucidate con materiali abrasivi. Possono essere incollati con la colla BF-4 secondo una tecnologia nota (pulire con carta vetrata, sgrassare con benzina, applicare la colla e lasciare asciugare un po ', premere bene con una pressa per diverse ore, ma in modo da non spaccare la ferrite ). Le ferriti sono semiconduttori e hanno conduttività elettronica. La loro resistività (a seconda della marca) va da 10 a 10¹⁰ ohm x cm

Tabella 1

Le principali caratteristiche dei materiali ferromagnetici sono riportate nella Tabella 1:

• Bm - induzione di saturazione, il cui valore corrisponde allo stato di saturazione, cioè
• un tale stato del materiale ferromagnetico, in cui l'induzione magnetica non cambia quando cambia l'intensità del campo magnetico;
• Br - induzione residua, il valore ottenuto riducendo a zero l'intensità del campo;
• Нс - forza coercitiva, il valore dell'intensità del campo magnetico, al quale l'induzione assume un valore zero;
• µ - permeabilità magnetica - un coefficiente che mostra quante volte l'induzione magnetica in un materiale ferromagnetico è maggiore che nell'aria.La permeabilità magnetica di un materiale ferromagnetico dipende dall'intensità del campo, dalla temperatura e da altri fattori;
• µn - permeabilità magnetica iniziale, è determinata dalla sezione iniziale della curva di magnetizzazione principale dalla pendenza della tangente e corrisponde al lavoro del materiale in campi deboli;
• tgδ è la tangente di perdita, che caratterizza le perdite nei materiali ferromagnetici e maggiore è il volume del materiale, l'area del ciclo di isteresi e la frequenza di rimagnetizzazione, e anche minore è la resistenza di volume specifica (elettrica) del materiale ;
• TKµ - coefficiente di temperatura della permeabilità magnetica quando la temperatura cambia di 1°C.

Le moderne ferriti magnetiche morbide possono essere suddivise in diversi gruppi che differiscono per parametri e scopo elettromagnetici. Nella designazione del grado di ferrite, i numeri corrispondono al valore nominale della permeabilità magnetica iniziale, la prima lettera H indica che la ferrite è a bassa frequenza, la seconda lettera M è ferrite manganese-zinco, H è nichel-zinco; le lettere HF indicano che la ferrite è progettata per funzionare ad alte frequenze.

I gradi di ferrite 6000NM, 4000NM, 3000NM, 2000NM, 1500NM, 1000NM vengono utilizzati a frequenze fino a diverse centinaia di kHz sia in campi deboli che forti. Nei campi deboli, le ferriti di questo gruppo vengono utilizzate nei casi in cui non vi sono maggiori requisiti per la stabilità della temperatura. Si consiglia l'uso di ferriti dei primi tre gradi nei nuclei magnetici invece del foglio di permalloy con uno spessore di 0,1-0,02 mm o inferiore.

I gradi di ferrite 2000NM1, 1500NMI, 1500NM2, 1500NM3, 1000NM3 e 700NM sono progettati per l'uso in campi deboli e medi a frequenze fino a 3 MHz. Hanno basse perdite e basso TCµ in un ampio intervallo di temperature. Con maggiori requisiti di stabilità termica µ in un ampio intervallo di temperature, è preferibile utilizzare ferriti degli ultimi tre gradi.

I gradi di ferrite 2000NN, 1000NN, 600NN, 400NN, 200NN e 100NN sono utilizzati in campi deboli nella gamma di frequenze fino a diversi MHz. Le ferriti dei primi tre gradi sono significativamente inferiori alle ferriti manganese-zinco con gli stessi valori di µ, ma sono più economiche, quindi sono ampiamente utilizzate in varie apparecchiature con bassi requisiti di stabilità e perdite. Le restanti ferriti sono ampiamente utilizzate nelle bobine dei circuiti e nelle antenne magnetiche.

I gradi di ferrite 150VCh, 100VCh, 50VCh2, 30VCh2 e 20VCh sono progettati per l'uso in campi deboli a frequenze fino a 100 MHz. Si distinguono per basse perdite e basso TKµ su un ampio intervallo di temperature, quindi sono ampiamente utilizzati per induttori ad alta frequenza, nonché per antenne di ricevitori radio portatili.

Le ferriti dei gradi 300НН, 200НН2, 150ННHI, 90НН, 60НН, 55НН, 33НН e 10ВЧ1 sono caratterizzate da basse perdite in campi forti. Il loro scopo principale è per i nuclei delle bobine di circuiti sintonizzabili mediante polarizzazione e circuiti di modulatori magnetici. Nei campi deboli tanδ e TKµ, queste ferriti sono molto più numerose delle ferriti del gruppo HF. I dati principali delle ferriti magnetiche morbide sono riportati nella Tabella 2. Unità di conversione per il sistema SI: 1 Gs-10^-4 tl.

Tabella 2

I nuclei Flyback PN sono realizzati sotto forma di circuiti magnetici a forma di U o W (Fig. 7).

Poiché il trasformatore funge da strozzatore, uno dei lati del nucleo è limato con materiale abrasivo (preferibilmente con una lima diamantata). Lo spazio non magnetico viene eseguito entro 0,1 ... 0,3 mm, il cartone viene inserito nello spazio durante il montaggio. Le dimensioni di ingombro più comuni dei circuiti magnetici a forma di W sono riportate nella Tabella 3 e nella Fig. 8.

Tabella 3

(clicca per ingrandire)

Calcolo delle induttanze flyback PN

Il nucleo dell'induttore deve immagazzinare l'energia di picco richiesta in un piccolo spazio senza entrare in saturazione e avere perdite accettabili nel circuito magnetico. Inoltre, deve accogliere il numero richiesto di spire per fornire perdite di avvolgimento accettabili. Usiamo la nota formula [3]:

Pgab = IkUk = 4fwkBmSc10^-4io; (uno)

Regno Unito = 4fwkBmSc10^-4, (1a)

dove Rgab è la potenza complessiva del trasformatore, W; Ik - corrente media del collettore, A; Uk - tensione applicata all'avvolgimento primario dell'induttore, V; f - frequenza di conversione, Hz; Bm - induzione del campo magnetico, T (per PN Vm a ciclo singolo \u0,7d Bs - Br è circa 2 del valore della tabella); Sc - area della sezione trasversale dell'asta del circuito magnetico, cmXNUMX; wk è il numero di spire dell'avvolgimento primario.

Da (1) segue che il numero di spire dell'avvolgimento primario può essere ricavato come segue:

w1 = 0,25Uk10⁴/(fBmSc). (2)

Induttanza di arresto:

L = µ0 µr (w1)2 Sc/l, (3)

dove L - induttanza, H; µ0 = 4π10^-7 - permeabilità magnetica assoluta; µr - permeabilità magnetica relativa; Sc - area della sezione trasversale del circuito magnetico, m2; l è la lunghezza del percorso della linea magnetica, m.

Per una stima approssimativa della sezione trasversale del nucleo richiesta, è possibile utilizzare l'espressione:

Sc = (10...20) (Pn/f)^1/2(4)

dove Pn - potenza di carico, W; Sc - area della sezione trasversale del nucleo, cm2; f - frequenza di conversione, Hz.

Utilizzando le formule (2) e (4), oltre ad analizzare i dati della Tabella 2, troviamo le dimensioni complessive del nucleo e il numero di spire dell'avvolgimento primario. Per il secondario e gli altri avvolgimenti wí = w1 Uk/Uн, dove Un è la tensione di carico.

Per l'avvolgimento di eccitazione w2 (vedi Fig. 4), si consiglia una tensione di circa 5 V. Diametro del filo

d = 1,13 (I/j)^1/2(5)

dove d - diametro del filo, mm; I - corrente media nell'avvolgimento, A; j è la densità di corrente nell'avvolgimento (consigliato 2,5...5 A/mm2), e per l'avvolgimento interno la densità di corrente dovrebbe essere la più bassa.

Per verificare i calcoli, calcoliamo l'area occupata da ciascun avvolgimento e riassumiamo, mentre la disuguaglianza deve essere soddisfatta:

Sok = w1d1 + w2d2 + w3d3 + ... + wndn + hz, (6)

dove Sok è il valore tabulare dell'area della finestra, cm2; wn numero di spire nell'avvolgimento n; dn è il diametro del filo nell'avvolgimento n; hz è lo spessore totale del telaio e dell'isolamento dell'avvolgimento.

I telai su cui sono avvolti gli avvolgimenti dei trasformatori sono pressati da plastica, incollati da cartone elettrico o assemblati da parti separate in textolite stratificata, cartone pressato o cartone elettrico, di piccole dimensioni, viene utilizzato qualsiasi cartone. La fabbricazione standard di un telaio in cartone è descritta in dettaglio in [4], per trasformatori di piccola potenza, l'autore propone un secondo metodo per fabbricare un trasformatore (Fig. 9). Consiste di tre spazi vuoti. La manica è di cartone (Fig. 9, b), le linee 1 del pezzo vengono leggermente tagliate, dopodiché viene piegato in un parallelepipedo e i bordi 2 vengono incollati lungo il contorno 3 con carta velina.

Lo spazio vuoto (Fig. 9, a) è realizzato nella quantità di 2 pezzi. Allo stesso tempo, il nucleo 1 viene ritagliato e i fori D0,3 mm vengono perforati con un ago affilato lungo i bordi da una siringa, dopodiché vengono numerati (sulla metà superiore del telaio come H1, H2, H3, . .., e nella metà inferiore come K1, K2, K3 , ...). Le metà superiore e inferiore del telaio vengono incollate alla manica con carta velina e la struttura viene lasciata sotto un oggetto pesante per diverse ore. L'avvolgimento degli avvolgimenti sul telaio viene eseguito analogamente a [4] nel seguente ordine Wcontrol, W1, Wload (per opzioni sperimentali, Wcontrol può essere l'ultimo).

montaggio

Le barre di ferrite sono inserite nel telaio con avvolgimenti avvolti. Innanzitutto, un quadrato di cartone spesso 0,2 mm viene incollato su uno dei nuclei per riempire lo spazio vuoto. Dopo aver assemblato l'anima dal lato della lamina di rame, viene realizzata una benda attorno all'anima, tesa e saldata.

Caratteristiche del transistor chiave

Poiché il carico del collettore del transistor VTk è un'induttanza con induttanza L, al momento del blocco di VTk si verifica un picco di tensione sul suo collettore (Fig. 10, a, curva 1). La diminuzione della corrente del collettore non si verifica immediatamente, ma durante il riassorbimento dei portatori minoritari della giunzione collettore-emettitore (Fig. 10b). La tensione di collettore varia in modo sinusoidale per la presenza dell'induttanza L e della capacità della giunzione collettore-emettitore. Di conseguenza, VTk estingue una grande quantità di energia alla giunzione K-E, che si trasforma in calore. Pertanto, VTk può surriscaldarsi e guastarsi.

Per evitare questo effetto, viene creato un ritardo t3 del fronte dell'aumento della tensione del collettore (curva 2) rispetto all'inizio del declino tsp della corrente del collettore (Fig. 10, a) utilizzando un circuito RCD (Fig. 11). Quando VT è spento, la corrente che scorre attraverso l'induttanza di dispersione dell'induttore carica il condensatore di smorzamento Сdf attraverso Vddf. Dopo aver sbloccato VTk, Sdf viene scaricato tramite Rp e K-E VTk. Questo circuito può raggiungere valori arbitrariamente piccoli della potenza istantanea dissipata dalla giunzione del collettore [1]. Tuttavia, il desiderio di ridurre questo potere porta ad un aumento dell'energia accumulata nella Sdf, è parassitaria, sottratta al potere utile.

Quando si utilizzano potenze elevate nel carico, per il normale funzionamento del convertitore, è necessario eseguire speciali modalità di commutazione del transistor. Consideriamo due processi transitori.

Il processo di transizione per l'accensione di un transistor npn con OE, quando un salto di corrente di base positivo è impostato al suo ingresso (Fig. 12) [5].

Nella fase iniziale di accensione, la corrente del collettore è piccola, mentre i valori di b sono piccoli e la resistenza di ingresso differenziale del transistor è grande. Pertanto, possiamo supporre che la corrente di base vada a caricare la capacità di ingresso dell'emettitore, e allo stesso tempo la tensione all'emettitore passi da zero a un certo valore Ueo, corrispondente allo stato on del transistor. Per i transistor al silicio, Ueo = 0,7 V. Il primo stadio di accensione ha un tempo di ritardo t3 (Fig. 13b). Nella fase successiva - l'aumento della corrente del collettore - la corrente di base va all'accumulo di portatori di carica nella base.

Se è presente un resistore Rk nel circuito del collettore durante il processo transitorio, la tensione alla giunzione del collettore cambia, la capacità di barriera Sk viene ricaricata, il che aumenta la durata del processo transitorio (Fig. 13, c) tнр. Quando il transistor funziona in modalità chiave, al suo ingresso viene fornita una corrente di base di sblocco, che è maggiore della corrente di saturazione del transistor Ibn = Ikn / β. Questa corrente corrisponde alla carica di contorno degli elettroni nella base Qgr = Ibn τ.

Il processo di spegnimento del transistor da un impulso di corrente di base negativa Ib = - Ib2. All'istante t2 (Fig. 13, a), la corrente di base diminuisce bruscamente del valore ∆Ib = Ib1 + Ib2.

La carica in eccesso delle lacune nella base diminuisce per due motivi: a causa della ricombinazione delle lacune con gli elettroni e della rimozione delle lacune dalla base attraverso l'elettrodo di base nel circuito esterno. In modo simile, l'eccesso di carica dei portatori minoritari - elettroni, è numericamente uguale alla carica delle lacune dovuta alla neutralità elettrica. La variazione della corrente di collettore inizia dopo un certo tempo trac (il tempo di dissipazione della carica in eccesso nella base). Il tempo di riassorbimento aumenta con un aumento della corrente di apertura della base Ib1 e diminuisce con un aumento della corrente di blocco della base Ib2.

Lo stadio di riassorbimento è seguito dallo stadio di formazione di un fronte negativo della corrente di collettore, la cui durata è chiamata tempo di decadimento tsp della corrente di collettore e diminuisce anche con un aumento di Ib2. Tuttavia, va tenuto presente che anche con forzato on tnr e off tsp hanno un limite fisico, ad es. questi tempi non possono essere inferiori al tempo di volo degli elettroni attraverso la base.

letteratura:

1. Sergeev B.S. Progettazione circuitale di unità funzionali di fonti di alimentazione secondarie. - M.: Radio e comunicazione, 1992.
2. Tereshchuk RM ecc. Apparecchiature radio di piccole dimensioni. Rif. radioamatore. - K.: Nauk. pensiero, 1972.
3. Zhuravlev A.A., Mazel K.B. Convertitori di tensione CC su transistor.-M.: Energy, 1972.
4. Pronsky I.N. Dispositivo semiautomatico di saldatura semplice // Radioamator-1999.-№7.
5. Tugov NM, Glebov BA Dispositivi a semiconduttore. - M.: Energoatomizdat, 1990.

Autore: AV Kravchenko

Vedi altri articoli sezione Alimentatori.

Leggere e scrivere utile commenti su questo articolo.

<< Indietro

Ultime notizie di scienza e tecnologia, nuova elettronica:

Inaugurato l'osservatorio astronomico più alto del mondo 04.05.2024

Esplorare lo spazio e i suoi misteri è un compito che attira l'attenzione degli astronomi di tutto il mondo. All'aria fresca d'alta montagna, lontano dall'inquinamento luminoso delle città, le stelle e i pianeti svelano con maggiore chiarezza i loro segreti. Una nuova pagina si apre nella storia dell'astronomia con l'apertura dell'osservatorio astronomico più alto del mondo: l'Osservatorio di Atacama dell'Università di Tokyo. L'Osservatorio di Atacama, situato ad un'altitudine di 5640 metri sul livello del mare, apre nuove opportunità agli astronomi nello studio dello spazio. Questo sito è diventato il punto più alto per un telescopio terrestre, fornendo ai ricercatori uno strumento unico per studiare le onde infrarosse nell'Universo. Sebbene la posizione ad alta quota offra cieli più limpidi e meno interferenze da parte dell’atmosfera, la costruzione di un osservatorio in alta montagna presenta enormi difficoltà e sfide. Tuttavia, nonostante le difficoltà, il nuovo osservatorio apre ampie prospettive di ricerca agli astronomi. ... >>

Controllare gli oggetti utilizzando le correnti d'aria 04.05.2024

Lo sviluppo della robotica continua ad aprirci nuove prospettive nel campo dell'automazione e del controllo di vari oggetti. Gli scienziati finlandesi hanno recentemente presentato un approccio innovativo per controllare i robot umanoidi utilizzando le correnti d'aria. Questo metodo promette di rivoluzionare il modo in cui vengono manipolati gli oggetti e di aprire nuovi orizzonti nel campo della robotica. L’idea di controllare gli oggetti utilizzando le correnti d’aria non è nuova, ma fino a poco tempo fa l’implementazione di tali concetti rimaneva una sfida. Ricercatori finlandesi hanno sviluppato un metodo innovativo che consente ai robot di manipolare oggetti utilizzando speciali getti d'aria come "dita d'aria". L'algoritmo di controllo del flusso d'aria, sviluppato da un team di specialisti, si basa su uno studio approfondito del movimento degli oggetti nel flusso d'aria. Il sistema di controllo del getto d'aria, realizzato tramite motori speciali, consente di dirigere gli oggetti senza ricorrere alla forza fisica ... >>

I cani di razza si ammalano non più spesso dei cani di razza 03.05.2024

Prendersi cura della salute dei nostri animali domestici è un aspetto importante della vita di ogni proprietario di cane. Tuttavia, si ritiene comunemente che i cani di razza siano più suscettibili alle malattie rispetto ai cani misti. Una nuova ricerca condotta da ricercatori della Texas School of Veterinary Medicine and Biomedical Sciences offre una nuova prospettiva a questa domanda. Uno studio condotto dal Dog Aging Project (DAP) su oltre 27 cani da compagnia ha rilevato che i cani di razza e quelli misti avevano generalmente la stessa probabilità di contrarre varie malattie. Sebbene alcune razze possano essere più suscettibili a determinate malattie, il tasso di diagnosi complessivo è praticamente lo stesso tra i due gruppi. Il veterinario capo del Dog Aging Project, il dottor Keith Creevy, osserva che esistono diverse malattie ben note che sono più comuni in alcune razze di cani, il che supporta l'idea che i cani di razza sono più suscettibili alle malattie. ... >>

Notizie casuali dall'Archivio Il fulmine globulare è modellato 17.03.2009 Applicando una scarica di 5000 volt da un banco di condensatori a un serbatoio di vetro di acqua del rubinetto, gli scienziati tedeschi del Plasma Physics Institute di Berlino producono una sfera luminosa di circa 20 centimetri di diametro. Si alza dalla vasca di circa mezzo metro. Gli sperimentatori ritengono di essere stati in grado di simulare il processo del verificarsi di fulmini globulari. È vero, la durata dell'esistenza del loro "modello funzionante" è inferiore a un secondo, mentre un vero fulmine globulare di solito dura da 2 a 8 secondi. Ma la tensione sviluppata dai fulmini è almeno mille volte maggiore di quella dei condensatori. La spettroscopia ha dimostrato che la temperatura della sfera di plasma nei primi istanti raggiunge i 5000 gradi Celsius, ma scende rapidamente. Il plasma contiene ioni sodio e calcio (dall'acqua del rubinetto), nonché ioni rame (dagli elettrodi).

Altre notizie interessanti:

▪ Differenze tra microflora intestinale antica e moderna

▪ Nuovo stato del mondo

▪ Nuovo principio di generazione di raggi X

▪ Smart Pan Pantelligent

▪ Sigarette e alcol portano alla demenza

News feed di scienza e tecnologia, nuova elettronica

Materiali interessanti della Biblioteca Tecnica Libera:

▪ sezione del sito Amplificatori a bassa frequenza. Selezione dell'articolo

▪ articolo Produzione semplice di vetro satinato. Suggerimenti per il padrone di casa

▪ articolo Quali uccelli trascorrono la maggior parte della loro vita in volo? Risposta dettagliata

▪ Articolo di pelargoni. Leggende, coltivazione, metodi di applicazione

▪ articolo Ritardatore per l'accensione di una lampada ad incandescenza. Enciclopedia dell'elettronica radio e dell'ingegneria elettrica

▪ articolo Potente stabilizzatore con protezione corrente, 50 volt 5 ampere. Enciclopedia dell'elettronica radio e dell'ingegneria elettrica

Lascia il tuo commento su questo articolo:

Tutte le lingue di questa pagina

Arabic	Hebrew	Polish
Bengali	Hindi	Portuguese
Chinese	Italian	Spanish
English	Japanese	Turkish
French	Korean	Ukrainian
German	Malay	Vietnamese

Homepage | Biblioteca | Articoli | Mappa del sito | Recensioni del sito

www.diagram.com.ua
2000-2024